Search results:
- ОГЭ
2016
- биология
| Экзамен по биологии
(9
класс
)
Подготовка к ОГЭ -2016 по биологии . Демонстрационный вариант , типовые тестовые задания, тематические тренировочные задания, практикум по выполнению заданий, самостоятельная подготовка к ОГЭ , полный справочник для подготовки к ОГЭ , расписание...
alleng.org - Биология
. Подготовка
к
ОГЭ
-2016
. 15
тренировочных
...
Подготовка к ОГЭ -2016 . 15 тренировочных вариантов по демоверсии на 2016 год - Кириленко А.А, Колесников С.И. и др. cкачать в PDF. Пособие адресовано девятиклассникам и предназначено для подготовки к государственной итоговой аттестации в 9 классе (ОГЭ ) по...
11klasov.ru - Биология
ОГЭ
-2016
15
тренировочных
вариантов
по...
Биология . ОГЭ -2016 . 9 класс . 15 тренировочных вариантов по демоверсии / Кириленко А.А, Колесников С.И., Даденко Е.В. -Ростов-на-Дону, 2016 .
Вместе с «15 тренировочными вариантами по демоверсии Кириленко для подготовки к ОГЭ по биологии » скачивают
skachaj24.ru - Биология
. 9
-й класс
. Подготовка
к
ГИА-2012 - Кириленко
...
Подготовка к ГИА-2012 - cкачать в PDF. Учебно-методическое пособие предназначено для подготовки к государственной итоговой аттестации в 9 классе (ГИА-9 ) по биологии . Издание содержит 17 учебно-тренировочных ...
11klasov.ru - ОГЭ
по биологии
. Учебные и методические пособия для...
Скачать учебные и методические пособия для подготовки к ОГЭ по биологии : типовые тестовые задания, тренировочные варианты , практикумы, комплекс материалов ОГЭ , тренажеры, демонстрационный вариант , полный справочник, диагностические работы...
skachaj24.ru - Биология
. Подготовка
к
ОГЭ
-2016
. 15
тренировочных
...
Подготовка к ОГЭ -2016 . 15 тренировочных вариантов по демоверсии на 2016 год. Кириленко А.А, Колесников С.И. и др.
Пособие адресовано девятиклассникам и предназначено для подготовки к государственной итоговой аттестации в 9 классе (ОГЭ ) по биологии .
alleng.org - Кириленко
, Колесников
, Даденко
: Биология
. Подготовка
...
Аннотация к книге «Биология . Подготовка к ОГЭ -2016 . 9 класс . 15 тренировочных вариантов по демоверсии на 2016 год» Пособие адресовано девятиклассникам и предназначено для подготовки к государственной итоговой аттестации в 9 классе (ОГЭ ) по биологии .
xn----7sbxcd5anjad7c5f.xn--p1ai - Подготовка
к
ОГЭ
по Биологии
Подготовка к ОГЭ -2016 . 15 тренировочных вариантов по демоверсии на 2016 год - Кириленко А.А, Колесников С.И. и др.
Чтобы показать лишь наилучшие результаты, нужно уделить внимание разделу, способном оказать поддержку во время подготовки к ОГЭ (ГИА) по...
11klasov.ru - Скачать
бесплатно Биология
. Подготовка
к
ОГЭ
-2016
. 15
...
Биология . Подготовка к ОГЭ -2016 . 15 тренировочных вариантов по демоверсии на 2016 год. Кириленко А.А, Колесников С.И. и др.
Пособие адресовано девятиклассникам и предназначено для подготовки к государственной итоговой аттестации в 9 классе (ОГЭ ) по...
zubrila.net - Биология
. 9
-й класс
. Подготовка
к
ГИА-2012. Кириленко
...
Кириленко А.А., Колесников С.И., Даденко Е.В.
Учебно-методическое пособие предназначено для подготовки к государственной итоговой аттестации в 9 классе (ГИА-9 ) по
Издание содержит 17 учебно-тренировочных тестов по спецификации ГИА-9 , эталоны ответов...
alleng.org - Биология
. 9
класс
. Подготовка
к
ОГЭ
-2016
, А. А. Кириленко
...
Издание содержит: 15 учебно-тренировочных вариантов по проектам демоверсии и спецификации ОГЭ -2016 от 21.08.2015, эталоны
Обо всём этом и не только в книге Биология . 9 класс . Подготовка к ОГЭ -2016 (А. А. Кириленко , С. И. Колесников , Е. В. Даденко ).
bookmix.ru - Кириленко
А.А. Биология
. Подготовка
к
ОГЭ
-2016
. 9
-й класс
. 15
...
Подготовка к ОГЭ -2016 . 9 -й класс . 15 тренировочных вариантов ОНЛАЙН.
Издание содержит: 15 учебно-тренировочных вариантов по демоверсии и спецификации ОГЭ -2016 , эталоны ответов ко всем вариантам , методическую главу для учащихся и учителей с...
natural.edu-lib.com - Кириленко
, Колесников
, Даденко
: Биология
. 9
класс
.
Учебно-методическое пособие предназначено для подготовки к государственной итоговой аттестации в 9 классе (ГИА-9 ) по...
litkrug.download - Биология
. Подготовка
к
ОГЭ
-2016
. 9
класс
. 15
тренировочных
...
Издание содержит: 15 учебно-тренировочных вариантов по проектам демоверсии и спецификации ОГЭ -2016 от 21.08.2015, эталон.
9 класс . 15 тренировочных вариантов по демоверсии на 2016 год.
Кириленко А.А., Колесников С.И., Даденко Е.В.
shkolarossii.ru - Книга «Биология
. Подготовка
к
ОГЭ
-2016
. 9
класс
. 15
»...
Подготовка к ОГЭ -2016 . 9 класс . 15» автора Кириленко Анастасия Анатольевна Даденко Евгения и другие произведения в разделе Книги в интернет-магазине KNIGAMIR.com.
Подготовка к ОГЭ -2016 . 9 класс . 15 тренировочных вариантов по демоверсии на 2016 год.
knigamir.com - Кириленко
, Колесников
, Даденко
: ОГЭ
-2018. Биология
. 9
класс
.
Биология . 9 класс . 20 тренировочных вариантов по демоверсии 2018 года №KLWAXR.
Пособие адресовано девятиклассникам и предназначено для подготовки к государственной
Чтобы скачать , выберите формат: Скачать «Кириленко , Колесников , Даденко : ОГЭ -2018.
mojabiblioteka.download - Биология
. 9
класс
. Подготовка
к
ОГЭ
-2016
- Кириленко
...
Биология . 9 класс . Подготовка к ОГЭ -2016 . Жанры: Школьникам и абитуриентам.
Издание содержит: 15 учебно-тренировочных вариантов по проектам демоверсии и спецификации ОГЭ -2016 от 21.08.2015, эталоны ответов ко всем вариантам , методическую главу для...
readanywhere.ru - Биология
, Подготовка
к
ОГЭ
2016
, 9
класс
, 15
тренировочных
...
Чтобы скачать , выберите формат: Скачать «Биология , Подготовка к ОГЭ 2016 , 9 класс , 15 тренировочных вариантов , Кириленко А.А., Колесников С.И., Даденко Е.В., 2016 » в формате.FB2.
dobrolit.club - Скачать
ОГЭ
-2018. Биология
. 9
класс
. Тематический тренинг.
Биология . 9 класс . Тематический тренинг. Учебное пособие, А. А. Кириленко , С. И. Колесников , Е. В. Даденко .
подготовке к ОГЭ , адресованные как обучающимся, так и учителям.Книга позволит ученику в сжатые сроки повторить весь курс биологии за 6-9 -й...
delphinus.xyz - Биология , Подготовка к ОГЭ 2016 , 9 класс , 15 тренировочных ...
1. Действие на тело силы упругости, пропорциональной смещению тела х от положения равновесия и направленной всегда к этому положению.
2. Инертность колеблющегося тела, благодаря которой оно не останавливается в положении равновесия (когда сила упругости обращается в нуль), а продолжает двигаться в прежнем направлении.
Выражение для циклической частоты имеет вид:
где w - циклическая частота, k - жесткость пружины, m - масса.
Эта формула показывает, что частота свободных колебаний не зависит от начальных условий и полностью определяется собственными характеристиками самой колебательной системы - в данном случае жесткостью k и массой m.
Это выражение определяет период свободных колебаний пружинного маятника.
Конец работы -
Эта тема принадлежит разделу:
Скорость движения средняя путевая скорость мгновенная скорость/ скорость движения
Кинема тика точки раздел кинематики изучающий математическое описание движения материальных точек основной задачей кинематики является.. основная задача механики определить положение тела в любой момент времени.. механическое движение это изменение положения тела в пространстве с течением времени относительно других тел..
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ:
Что будем делать с полученным материалом:
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
| Твитнуть |
Все темы данного раздела:
Энергия упругой волны
вектор плотности потока энергии физического поля; численно равен энер
Закон Максвелла распределения молекул по скоростям теплового движения
Закон Максвелла описывается некоторой функцией f(v), называемой функцией распределения молекул по скоростям. Если разбить диапазон скоростей молекул на
малые интервалы, равные dv, то на ка
Теплота
Теплота - один из двух, известных современному естествознанию, способов передачи энергии - мера передачи неупорядоченного движения. Количество переданной энергии называют количеством теплоты.
Тепловые двигатели и холодильные машины. Цикл Карно
Цикл Карно́- идеальный термодинамический цикл. Тепловая машина Карно, работающая
Пружинный маятник - это колебательная система, состоящая из материальной точки массой т и пружины. Рассмотрим горизонтальный пружинный маятник (рис. 1, а). Он представляет собой массивное тело, просверленное посередине и надетое на горизонтальный стержень, вдоль которого оно может скользить без трения (идеальная колебательная система). Стержень закреплен между двумя вертикальными опорами.
К телу одним концом прикреплена невесомая пружина. Другой ее конец закреплен на опоре, которая в простейшем случае находится в покое относительно инерциальной системы отсчета, в которой происходят колебания маятника. В начале пружина не деформирована, и тело находится в положении равновесия С. Если, растянув или сжав пружину, вывести тело из положения равновесия, то со стороны деформированной пружины на него начнет действовать сила упругости, всегда направленная к положению равновесия.
Пусть мы сжали пружину, переместив тело в положение А, и отпустили . Под действием силы упругости оно станет двигаться ускоренно. При этом в положении А на тело действует максимальная сила упругости, так как здесь абсолютное удлинение x m пружины наибольшее. Следовательно, в этом положении ускорение максимальное. При движении тела к положению равновесия абсолютное удлинение пружины уменьшается, а следовательно, уменьшается ускорение, сообщаемое силой упругости. Но так как ускорение при данном движении сонаправлено со скоростью, то скорость маятника увеличивается и в положении равновесия она будет максимальна.
Достигнув положения равновесия С, тело не остановится (хотя в этом положении пружина не деформирована, и сила упругости равна нулю), а обладая скоростью, будет по инерции двигаться дальше, растягивая пружину. Возникающая при этом сила упругости направлена теперь против движения тела и тормозит его. В точке D скорость тела окажется равной нулю, а ускорение максимально, тело на мгновение остановится, после чего под действием силы упругости начнет двигаться в обратную сторону, к положению равновесия. Вновь пройдя его по инерции, тело, сжимая пружину и замедляя движение, дойдет до точки А (так как трение отсутствует), т.е. совершит полное колебание. После этого движение тела будет повторяться в описанной последовательности. Итак, причинами свободных колебаний пружинного маятника являются действие силы упругости, возникающей при деформации пружины, и инертность тела.
По закону Гука F x = -kx. По второму закону Ньютона F x = ma x . Следовательно, ma x = -kx. Отсюда
Динамическое уравнение движения пружинного маятника.
Видим, что ускорение прямопропорционально смешению и противоположно ему направлено. Сравнивая полученное уравнение с уравнением гармонических колебаний 
, видим, что пружинный маятник совершает гармонические колебания с циклической частотой
Свободные колебания совершаются под действием внутренних сил системы после того, как система была выведена из положения равновесия.
Для того, чтобы свободные колебания совершались по гармоническому закону, необходимо, чтобы сила, стремящаяся возвратить тело в положение равновесия, была пропорциональна смещению тела из положения равновесия и направлена в сторону, противоположную смещению (см. §2.1):
Силы любой другой физической природы, удовлетворяющие этому условию, называются квазиупругими .
Таким образом, груз некоторой массы m , прикрепленный к пружине жесткости k , второй конец которой закреплен неподвижно (рис. 2.2.1), составляют систему, способную совершать в отсутствие трения свободные гармонические колебания. Груз на пружине называют линейным гармоническим осциллятором .
Круговая частота ω 0 свободных колебаний груза на пружине находится из второго закона Ньютона :
При горизонтальном расположении системы пружина-груз сила тяжести, приложенная к грузу, компенсируется силой реакции опоры. Если же груз подвешен на пружине, то сила тяжести направлена по линии движения груза. В положении равновесия пружина растянута на величину x 0 , равную
Поэтому второй закон Ньютона для груза на пружине может быть записан в виде
Уравнение (*) называется уравнением свободных колебаний . Следует обратить внимание на то, что физические свойства колебательной системы определяют только собственную частоту колебаний ω 0 или период T . Такие параметры процесса колебаний, как амплитуда x m и начальная фаза φ 0 , определяются способом, с помощью которого система была выведена из состояния равновесия в начальный момент времени.
Если, например, груз был смещен из положения равновесия на расстояние Δl и затем в момент времени t = 0 отпущен без начальной скорости, то x m = Δl , φ 0 = 0.
Если же грузу, находившемуся в положении равновесия, с помощью резкого толчка была сообщена начальная скорость ± υ 0 , то ,
Таким образом, амплитуда x m свободных колебаний и его начальная фаза φ 0 определяются начальными условиями .
Существует много разновидностей механических колебательных систем, в которых используются силы упругих деформаций. На рис. 2.2.2 показан угловой аналог линейного гармонического осциллятора. Горизонтально расположенный диск висит на упругой нити, закрепленной в его центре масс. При повороте диска на угол θ возникает момент сил M упр упругой деформации кручения:
где I = I C - момент инерции диска относительно оси, проходящий через центр масс, ε - угловое ускорение.
По аналогии с грузом на пружине можно получить:
Свободные колебания. Математический маятник
Математическим маятником называют тело небольших размеров, подвешенное на тонкой нерастяжимой нити, масса которой пренебрежимо мала по сравнению с массой тела. В положении равновесия, когда маятник висит по отвесу, сила тяжести уравновешивается силой натяжения нити . При отклонении маятника из положения равновесия на некоторый угол φ появляется касательная составляющая силы тяжести F τ = -mg sin φ (рис. 2.3.1). Знак «минус» в этой формуле означает, что касательная составляющая направлена в сторону, противоположную отклонению маятника.
Если обозначить через x линейное смещение маятника от положения равновесия по дуге окружности радиуса l , то его угловое смещение будет равно φ = x / l . Второй закон Ньютона, записанный для проекций векторов ускорения и силы на направление касательной, дает:
 |
Это соотношение показывает, что математический маятник представляет собой сложную нелинейную систему, так как сила, стремящаяся вернуть маятник в положение равновесия, пропорциональна не смещению x , а
Только в случае малых колебаний , когда приближенно можно заменить на математический маятник является гармоническим осциллятором, т. е. системой, способной совершать гармонические колебания. Практически такое приближение справедливо для углов порядка 15-20°; при этом величина отличается от не более чем на 2 %. Колебания маятника при больших амплитудах не являются гармоническими.
Для малых колебаний математического маятника второй закон Ньютона записывается в виде
Эта формула выражает собственную частоту малых колебаний математического маятника .
Следовательно,
|
Любое тело, насаженное на горизонтальную ось вращения, способно совершать в поле тяготения свободные колебания и, следовательно, также является маятником. Такой маятник принято называть физическим (рис. 2.3.2). Он отличается от математического только распределением масс. В положении устойчивого равновесия центр масс C физического маятника находится ниже оси вращения О на вертикали, проходящей через ось. При отклонении маятника на угол φ возникает момент силы тяжести, стремящийся возвратить маятник в положение равновесия:
и второй закон Ньютона для физического маятника принимает вид (см. §1.23)
Здесь ω 0 - собственная частота малых колебаний физического маятника .
Следовательно,
Поэтому уравнение, выражающее второй закон Ньютона для физического маятника, можно записать в виде
Окончательно для круговой частоты ω 0 свободных колебаний физического маятника получается выражение:
|
Превращения энергии при свободных механических колебаниях
При свободных механических колебаниях кинетическая и потенциальная энергии периодически изменяются. При максимальном отклонении тела от положения равновесия его скорость, а следовательно, и кинетическая энергия обращаются в нуль. В этом положении потенциальная энергия колеблющегося тела достигает максимального значения. Для груза на пружине потенциальная энергия - это энергия упругих деформаций пружины. Для математического маятника - это энергия в поле тяготения Земли.
Когда тело при своем движении проходит через положение равновесия, его скорость максимальна. Тело проскакивает положение равновесия по закону инерции. В этот момент оно обладает максимальной кинетической и минимальной потенциальной энергией. Увеличение кинетической энергии происходит за счет уменьшения потенциальной энергии. При дальнейшем движении начинает увеличиваться потенциальная энергия за счет убыли кинетической энергии и т. д.
Таким образом, при гармонических колебаниях происходит периодическое превращение кинетической энергии в потенциальную и наоборот.
Если в колебательной системе отсутствует трение, то полная механическая энергия при свободных колебаниях остается неизменной.
Для груза на пружине (см. §2.2):
В реальных условиях любая колебательная система находится под воздействием сил трения (сопротивления). При этом часть механической энергии превращается во внутреннюю энергию теплового движения атомов и молекул, и колебания становятся затухающими (рис. 2.4.2).
Скорость затухания колебаний зависит от величины сил трения. Интервал времени τ, в течении которого амплитуда колебаний уменьшается в e ≈ 2,7 раз, называется временем затухания .
Частота свободных колебаний зависит от скорости затухания колебаний. При возрастании сил трения собственная частота уменьшается. Однако, изменение собственной частоты становится заметным лишь при достаточно больших силах трения, когда собственные колебания быстро затухают.
Важной характеристикой колебательной системы, совершающей свободные затухающие колебания, является добротность Q . Этот параметр определяется как число N полных колебаний, совершаемых системой за время затухания τ, умноженное на π:
Таким образом, добротность характеризует относительную убыль энергии колебательной системы из-за наличия трения на интервале времени, равном одному периоду колебаний.
Вынужденные колебания. Резонанс. Автоколебания
Колебания, совершающиеся под воздействием внешней периодической силы, называются вынужденными .
Внешняя сила совершает положительную работу и обеспечивает приток энергии к колебательной системе. Она не дает колебаниям затухать, несмотря на действие сил трения.
Периодическая внешняя сила может изменяться во времени по различным законам. Особый интерес представляет случай, когда внешняя сила, изменяющаяся по гармоническому закону с частотой ω, воздействует на колебательную систему, способную совершать собственные колебания на некоторой частоте ω 0 .
Если свободные колебания происходят на частоте ω 0 , которая определяется параметрами системы, то установившиеся вынужденные колебания всегда происходят на частоте ω внешней силы .
После начала воздействия внешней силы на колебательную систему необходимо некоторое время Δt для установления вынужденных колебаний. Время установления по порядку величины равно времени затухания τ свободных колебаний в колебательной системе.
В начальный момент в колебательной системе возбуждаются оба процесса - вынужденные колебания на частоте ω и свободные колебания на собственной частоте ω 0 . Но свободные колебания затухают из-за неизбежного наличия сил трения. Поэтому через некоторое время в колебательной системе остаются только стационарные колебания на частоте ω внешней вынуждающей силы.
Рассмотрим в качестве примера вынужденные колебания тела на пружине (рис. 2.5.1). Внешняя сила приложена к свободному концу пружины. Она заставляет свободный (левый на рис. 2.5.1) конец пружины перемещаться по закону
Если левый конец пружины смещен на расстояние y , а правый - на расстояние x от их первоначального положения, когда пружина была недеформирована, то удлинение пружины Δl равно:
В этом уравнении сила, действующая на тело, представлена в виде двух слагаемых. Первое слагаемое в правой части - это упругая сила, стремящаяся возвратить тело в положение равновесия (x = 0). Второе слагаемое - внешнее периодическое воздействие на тело. Это слагаемое и называют вынуждающей силой .
Уравнению, выражающему второй закон Ньютона для тела на пружине при наличии внешнего периодического воздействия, можно придать строгую математическую форму, если учесть связь между ускорением тела и его координатой: Тогда запишется в виде
Уравнение (**) не учитывает действия сил трения. В отличие от уравнения свободных колебаний (*) (см. §2.2) уравнение вынужденных колебаний (**) содержит две частоты - частоту ω 0 свободных колебаний и частоту ω вынуждающей силы.
Установившиеся вынужденные колебания груза на пружине происходят на частоте внешнего воздействия по закону
|
Амплитуда вынужденных колебаний x m и начальная фаза θ зависят от соотношения частот ω 0 и ω и от амплитуды y m внешней силы.
На очень низких частотах, когда ω << ω 0 , движение тела массой m , прикрепленного к правому концу пружины, повторяет движение левого конца пружины. При этом x (t ) = y (t ), и пружина остается практически недеформированной. Внешняя сила приложенная к левому концу пружины, работы не совершает, т. к. модуль этой силы при ω << ω 0 стремится к нулю.
Если частота ω внешней силы приближается к собственной частоте ω 0 , возникает резкое возрастание амплитуды вынужденных колебаний. Это явление называется резонансом . Зависимость амплитуды x m вынужденных колебаний от частоты ω вынуждающей силы называется резонансной характеристикой или резонансной кривой (рис. 2.5.2).
При резонансе амплитуда x m колебания груза может во много раз превосходить амплитуду y m колебаний свободного (левого) конца пружины, вызванного внешним воздействием. В отсутствие трения амплитуда вынужденных колебаний при резонансе должна неограниченно возрастать. В реальных условиях амплитуда установившихся вынужденных колебаний определяется условием: работа внешней силы в течение периода колебаний должна равняться потерям механической энергии за то же время из-за трения. Чем меньше трение (т. е. чем выше добротность Q колебательной системы), тем больше амплитуда вынужденных колебаний при резонансе.
У колебательных систем с не очень высокой добротностью (< 10) резонансная частота несколько смещается в сторону низких частот. Это хорошо заметно на рис. 2.5.2.
Явление резонанса может явиться причиной разрушения мостов, зданий и других сооружений, если собственные частоты их колебаний совпадут с частотой периодически действующей силы, возникшей, например, из-за вращения несбалансированного мотора.
Вынужденные колебания - это незатухающие колебания. Неизбежные потери энергии на трение компенсируются подводом энергии от внешнего источника периодически действующей силы. Существуют системы, в которых незатухающие колебания возникают не за счет периодического внешнего воздействия, а в результате имеющейся у таких систем способности самой регулировать поступление энергии от постоянного источника. Такие системы называются автоколебательными , а процесс незатухающих колебаний в таких системах - автоколебаниями . В автоколебательной системе можно выделить три характерных элемента - колебательная система, источник энергии и устройство обратной связи между колебательной системой и источником. В качестве колебательной системы может быть использована любая механическая система, способная совершать собственные затухающие колебания (например, маятник настенных часов).
Источником энергии может служить энергия деформация пружины или потенциальная энергия груза в поле тяжести. Устройство обратной связи представляет собой некоторый механизм, с помощью которого автоколебательная система регулирует поступление энергии от источника. На рис. 2.5.3 изображена схема взаимодействия различных элементов автоколебательной системы.
Примером механической автоколебательной системы может служить часовой механизм с анкерным ходом (рис. 2.5.4). Ходовое колесо с косыми зубьями жестко скреплено с зубчатым барабаном, через который перекинута цепочка с гирей. На верхнем конце маятника закреплен анкер (якорек) с двумя пластинками из твердого материала, изогнутыми по дуге окружности с центром на оси маятника. В ручных часах гиря заменяется пружиной, а маятник - балансиром - маховичком, скрепленным со спиральной пружиной. Балансир совершает крутильные колебания вокруг своей оси. Колебательной системой в часах является маятник или балансир.
Источником энергии - поднятая вверх гиря или заведенная пружина. Устройством, с помощью которого осуществляется обратная связь, является анкер, позволяющий ходовому колесу повернуться на один зубец за один полупериод. Обратная связь осуществляется взаимодействием анкера с ходовым колесом. При каждом колебании маятника зубец ходового колеса толкает анкерную вилку в направлении движения маятника, передавая ему некоторую порцию энергии, которая компенсирует потери энергии на трение. Таким образом, потенциальная энергия гири (или закрученной пружины) постепенно, отдельными порциями передается маятнику.
Механические автоколебательные системы широко распространены в окружающей нас жизни и в технике. Автоколебания совершают паровые машины, двигатели внутреннего сгорания, электрические звонки, струны смычковых музыкальных инструментов, воздушные столбы в трубах духовых инструментов, голосовые связки при разговоре или пении и т. д.
 |
| Рисунок 2.5.4. Часовой механизм с маятником. |
