Для существования интерференц. эффекта здесь необходимо, чтобы векторы А 1,2 (напр., напряжённости электрич. поля в эл--магн. волне) не были ортогональны друг к другу. Поверхности максимумов и минимумов (и соответствующие им интерференц. полосы на экране) неподвижны, если разность фаз Δφ и, строго говоря, также амплитуды A 1,2 в (1) неизменны во времени. В случае независимых источников, напр., небольшая расстройка между их частотами Δw=w 2 -w 1 эквивалентна монотонному уходу разности фаз: Δφ=Δwt, при этом координаты максимумов и минимумов будут перемещаться в пространстве, а в заданной точке амплитуда будет испытывать биения с разностной частотой Δw: от А 1 +А 2 до |А 1 - A 2 |. Такие же биения, но нерегулярные во времени, возникают из-за фазовых нестабильностей источников, если случайные уходы разности фаз порядка или больше p. Возможность наблюдения интерференц. максимумов и минимумов при этом зависит от степени инерционности регистрирующей аппаратуры - любой прибор, строго говоря, проводит усреднения по нек-рому времени t 0 . Если t 0 мало по сравнению с характерным периодом биений результирующего поля ("времени когерентности " t, к-рое порядка обратной ширины спектра волны), то обусловленные интерференц. членом в (1) максимумы и минимумы будут зарегистрированы и в случае независимых источников. По мере роста отношения t 0 /t, вследствие случайных изменений cosΔφ(t), происходит постепенное сглаживание ("размывание") интерференц. максимумов и минимумов, а при t 0 дt И. в. не наблюдается - измеряемая интенсивность А 2 результирующего поля будет равна сумме ннтенсивностей составляющих волн. В случае типичных генераторов радиоволн, напр., легко достигается не только условие t 0 теплового излучения газов) ситуация существенно иная - здесь при нормальных условиях значение t~10 -9 -10 -10 с, тогда как для человеческого глаза t 0 ~10 -1 с, для скоростных фотокинокамер t 0 /10 -7 с. Поэтому долгое время интерференцию в оптике удавалось наблюдать лишь в случае когерентных волн (см. Когерентность ),получаемых путём разделения излучения от к--л. одного источника. При этом для небольших разностей хода между интерферирующими лучами случайные уходы фаз j 1 (t) и j 2 (t) оказываются одинаковыми и разность фаз Δφ от времени почти не зависит (о конкретных схемах разделения см. Интерференция света ).Благодаря появлению источников высококогерентного света - лазеров стало возможным наблюдать интерференцию от независимых источников и в оптич. диапазоне, поскольку время их когерентности может достигать 10 -2 с и более, а также в результате разработки малоинерц. фотоэлектронных устройств с t 0 }